Шлагбаум железный: купить автоматический шлагбаум во двор по выгодной цене

Граждане Западной Германии собираются у недавно созданного проема в Берлинской стене на Потсдамской площади в ноябре 1989 года.

Жесткое коммунистическое руководство Восточной Германии было отстранено от власти в октябре 1989 года во время волны демократизации, охватившей Восточную Европу. 9 ноября правительство Восточной Германии открыло границы страны с Западной Германией (включая Западный Берлин), и в Берлинской стене были сделаны отверстия, через которые восточные немцы могли свободно перемещаться на Запад.Отныне стена перестала функционировать как политический барьер между Восточной и Западной Германией.

Узнайте больше в этих связанных статьях Britannica:

• Берлин: План города

  … Топографией города была Берлинская стена , воздвигнутая коммунистическим правительством Восточной Германии в 1961 году, чтобы остановить свободное передвижение между Восточным Берлином (и действительно Восточной Германией) и Западным Берлином.Граница между Восточным и Западным Берлином и граница между Западным Берлином и Восточной Германией, общая протяженность…

• Берлин: разделенный Берлин

  … Советов возвели Берлинскую стену , изолировав Запад от Восточного Берлина.Западный Берлин, тогда буквально остров в окружающей ГДР, стал символом западной свободы. Щедрые культурные и экономические субсидии и освобождение его граждан от призыва в армию в Западной Германии сделали Западный Берлин центром искусства…

• История Европы: Отлив империи

  9–10, 1989, когда была прорвана Берлинская стена .Возведенная властями Восточной Германии в 1961 году, чтобы помешать их гражданам бежать на Запад, Стена была конкретным символом разделения Берлина, Германии и Европы. Менее чем через год, 3 октября…

  г.

Посев для образования ртути: чувствительный к железу отскакивающий барьер в дисковых магнитных полях

Внутренняя часть протопланетных дисков может проходить через сильные магнитные поля.В лабораторных экспериментах по левитации мы изучаем, как магнитные поля до 7 мТл влияют на агрегацию пыли, наблюдая самосогласованную столкновительную эволюцию ансамблей частиц. В качестве образцов пыли мы используем смеси железа и кварца в различных соотношениях. Без магнитных полей частицы во всех образцах превращаются в прыгающий барьер. Эти агрегаты обратимо образуют более крупные кластеры в присутствии магнитных полей. Размер этих кластеров зависит от силы магнитного поля и соотношения железа и кварца.Кластеризация увеличивает размер самых крупных объектов в несколько раз. Если планетезимали чувствительны к размеру самых крупных агрегатов, например, из-за нестабильности потоков, то планетезимали будут преимущественно обогащаться железом во внутренней области протопланетных дисков. Это могло бы объяснить градиент железа в Солнечной системе и образование плотных планет, подобных Меркурию.

Меркурий является в некотором роде исключительным явлением в Солнечной системе, поскольку он имеет особую внутреннюю структуру с довольно большим железным ядром (Spohn et al.2001; Hauck et al. 2013; Марго и др. 2018). Сложно создать планету, подобную Меркурию, в моделировании тела N из нормальных планетезимальных распределений (Lykawka & Ito 2017). Предложен ряд более избирательных идей по его формированию. Современные представления об эволюции планет в более общем плане включают возможность испарения атмосферы (Owen & Wu 2017; Jin & Mordasini 2018; Persson et al. 2018). В качестве крайнего случая было высказано предположение, что испарение может также включать мантию (Cameron 1985).Удаление мантии в результате сильного удара также было предложено в качестве варианта (Benz et al. 1988; Stewart et al. 2013; Asphaug & Reufer 2014). Больше на обработку диска полагается фотофоретическая сортировка на краю протопланетных дисков, которая выборочно удаляет силикаты с внешнего диска (Wurm et al. 2013; Cuello et al. 2016). Другие механизмы включают в себя дрейф внутрь межпланетных пылевых частиц (IDP) из внешней Солнечной системы с целью изменения локального состава на орбите Меркурия (Ebel & Alexander 2011) или магнитную эрозию в магнитном поле диска (Hubbard 2014).Последнее послужило мотивацией для данной работы, хотя отметим, что изучаемый здесь механизм совершенно иной. При довольно высоком уровне летучих элементов с помощью миссии MESSENGER не все сценарии могут быть жизнеспособными (Peplowski et al. 2011).

Образование богатой железом планеты могло быть не единичным событием, которое произошло только в солнечной системе. Внесолнечная база данных теперь содержит ряд планет, которые являются каменистыми (Марси и др., 2014). Среди них очень плотные, например, e.g., отметили Rappaport et al. (2013) и Sinukoff et al. (2017). Santerne et al. (2018) сообщают об открытии похожей на Меркурий экзопланеты размером с Землю. Существуют также многопланетные системы, на которых сейчас находится более плотная планета (Guenther et al., 2017).

В целом в солнечной системе наблюдается тенденция к уменьшению содержания железа с увеличением радиального расстояния от Солнца, по крайней мере, для внутренней части. Метеориты, являющиеся образцами астероидов, обеднены железом по сравнению с солнечными значениями (Trieloff & Palme 2006).Это включает окисленное железо, например, связанное в силикатах, а также металлическое железо, присутствующее в виде чистых железоникелевых зерен внутри метеоритов (Trieloff & Palme 2006). Несжатые плотности планет земной группы также намекают на радиальный градиент, при этом Марс менее плотен, чем другие внутренние планеты земной группы, причем Меркурий является крайним (Balogh & Giampieri, 2002).

Мы не будем обсуждать плюсы и минусы различных механизмов образования, предложенных для Меркурия, но добавим потенциал «нового» — магнитной агрегации.В принципе, идея магнитной агрегации не нова. Формирование крупных агрегатов или сеток из магнитов, например, изучалось Nuth et al. (1994), Dominik & Nübold (2002) и Nübold et al. (2003), и это также тема текущих исследований в более общем смысле гранулированных сред, например, Kögel et al. (2018). Во всех этих случаях частицы являются постоянными магнитами, хотя с заданными диполями, которые могут быть ориентированы в случайных направлениях, что приводит к притяжению или отталкиванию, но в конечном итоге предпочитает состояния с низкой энергией.Это предпосылка, отличная от нашего подхода.

Хотя все ферромагнитные минералы могут иметь некоторую остаточную намагниченность, без внешнего магнитного поля она обычно далека от насыщения. Следовательно, намагниченность может сильно увеличиваться во внешнем магнитном поле. Как магнитные поля влияют на агрегацию, было предметом исследований в области коллоидных суспензий, включая, например, феррожидкости и магнитореологические жидкости (Löwen 2008; de Vicente et al.2011). Феррожидкости, которые состоят из взвешенных магнитных наночастиц, имеют тенденцию к образованию цепочечных структур из-за магнитных диполь-дипольных сил, тогда как броуновское движение и межцепочечное взаимодействие могут снова рассеивать такие структуры. Однако чем сильнее магнитное поле, тем сильнее и вязче становятся цепочки частиц (Odenbach & Thurm 2002). То же самое происходит при увеличении размера взвешенных частиц (де Ганс и др., 2000). Осипов и др. (1996) и Менделев и Иванов (2004) получили теоретические распределения длин выращенных цепочек в зависимости от напряженности поля.Зубарев и Искакова (2007) расширили эти соображения, приняв во внимание неидентичные составляющие цепей. Если приложенное магнитное поле не статическое, а переменное, его также можно использовать для управления размером и формой магнитных коллоидных суспензий (Snezhko & Aranson 2011; Snezhko 2016). Тема этой работы — как это вписывается в контекст формирования планет. Как магнитная агрегация помогает в формировании планетезималей, особенно Меркурия?

Во-первых, необходимы значительные магнитные поля.Они существуют во внутренних областях протопланетных дисков, но труднодоступны для прямых измерений. Будущие наблюдения с большой миллиметровой / субмиллиметровой антенной решетки (ALMA) в Атакаме потенциально могут дать более глубокое понимание вопроса об ориентации и силе магнитного поля (Бертранг и др., 2017). На основе моделирования магнитные поля оцениваются величиной до 1 мТл на внутреннем крае диска, уменьшаясь с увеличением радиального расстояния (Дудоров и Хайбрахманов, 2014; Брауэр и др., 2017). Wardle (2007) даже дает максимальную оценку в несколько 10 мТл при равенстве магнитного и теплового давления в средней плоскости.Донати и др. (2005) нашли 100 мТл на внутреннем крае аккреционного диска FU Ori. Следовательно, очевидная идея состоит в том, что агрегаты с высоким содержанием металлического железа могут расти в этих внешних магнитных полях. Это аналогично объединению постоянных магнитов, но с предпочтительной ориентацией и с гораздо более сильными дипольными силами притяжения.

Мы видим важность такой агрегации как заполнение текущего пробела в планетезимальной формации. Это устанавливается, если агрегаты выросли до (суб) миллиметрового размера.На этом этапе столкновения достаточно сильны, чтобы реструктурировать очень пористые агрегаты или агрегаты с низкой фрактальной размерностью. Поэтому частые столкновения уплотняют агрегаты пыли до максимума в этой точке с коэффициентом заполнения около 30% (Weidling et al. 2009; Teiser et al. 2011). После этого процесса уплотнения агрегаты потеряли способность к дальнейшей реструктуризации. Поэтому они потеряли возможность рассеивать энергию столкновения в больших количествах. Становясь все более эластичными, они теперь только отскакивают друг от друга (Kelling et al.2014; Kruss et al. 2016, 2017). Zsom et al. (2010) представили этот барьер роста как прыгающий барьер. Концентрация пылевыми ловушками и нестабильность потоков могут в конечном итоге привести к гравитационному коллапсу облака (Youdin & Goodman 2005; Johansen et al. 2014; Simon et al. 2016). Однако для нестабильности потоковой передачи требуется минимальный размер частиц (Bai & Stone 2010; Drazkowska & Dullemond 2014). Следовательно, если магнитная агрегация может сдвинуть прыгающий барьер, планетезимали могут легче расти.Если рост смещен в сторону материи, богатой железом, планетезимали внутреннего диска могут быть богаты железом и в конечном итоге станут строительным материалом для планет, подобных Меркурию. В частности, поскольку оно чувствительно к магнитным полям, радиальное уменьшение происходит с естественным радиальным градиентом железа в более крупных телах.

Самая сильная форма магнитной агрегации будет иметь место для ферромагнитных материалов, в первую очередь металлическое железо, хотя некоторые оксиды железа также подходят. При температуре Кюри около 1000 К железо становится парамагнитным.Это ограничивает магнитную агрегацию областью за пределами линии 1000 К. Этот предел также является заманчивым, если магнитная агрегация вызывает рост в целом, поскольку недавние исследования указывают на общую нехватку планет земной группы, температура которых превышает 1000 К (Demirci et al., 2017).

Мы оставляем подобные вопросы на будущее. Здесь мы впервые сосредоточимся на вопросе, изменяет ли агрегация в магнитном поле процесс агрегации достаточно существенно, чтобы иметь последствия для процесса формирования планет.

В последние годы подпрыгивающий барьер изучается в эксперименте, в котором агрегаты левитируют за счет термической ползучести на горячей поверхности (Jankowski et al. 2012; Kelling et al. 2014; Kruss et al. 2016, 2017; Demirci et al. 2017). Мы используем эту установку здесь как первичную установку и добавляем пару катушек Гельмгольца, чтобы обеспечить однородное магнитное поле. Схема эксперимента представлена ​​на рисунке 1.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 1. Схема эксперимента.

Загрузить рисунок:

Агрегаты пыли помещаются в нагреватель и левитируют при низком давлении окружающей среды. Затем агрегаты медленно сталкиваются друг с другом. Для получения подробной информации о концепции левитации мы обращаемся к Kelling & Wurm (2009) и Kelling et al. (2014). Однако для удобства чтения мы хотели бы резюмировать основные особенности следующим образом. Пыльные агрегаты нагреваются снизу галогенной лампой до температуры около 800 К, в то время как сверху они могут охлаждаться тепловым излучением.Это приводит к температурному градиенту по заполнителю. Если эксперимент помещен в вакуумную камеру с низким давлением окружающей среды, газ течет сверху агрегатов через поры агрегатов к их дну. Это называется термической ползучестью и требует, чтобы длина свободного пробега молекул газа была сопоставима с размером пор (Koester et al., 2017; Schywek et al., 2017; Steinpilz et al., 2017). Следовательно, если давление снижается примерно до 10 мбар, термическая ползучесть приводит к избыточному давлению ниже агрегатов, которые затем поднимаются и зависают над поверхностью.Они беспорядочно перемещаются из-за некоторой асимметрии в тепловом потоке ползучести или возбуждаются случайным потоком газа через воздушное сопло. Кроме того, платформа для левитации, состоящая из стеклянной линзы, имеет вогнутую форму, удерживая агрегаты в центральной части. Таким образом, столкновения между агрегатами происходят при типичных скоростях столкновения от ^-1 до ^-1 см. Движение и эволюция наблюдаются камерой сверху с частотой кадров 100 кадров в секунду. Поскольку галогенная лампа также действует как источник света, наблюдения в светлом поле обеспечивают лучший контраст.На изображениях агрегаты выглядят как тени.

Катушки Гельмгольца добавлены к установке, создавая однородное поле в центральной части, где агрегаты левитируют. Таким образом, поле только намагничивает зерна, но не вызывает значительного движения отдельного диполя. Мы измерили и откалибровали поле в центре для заданного тока с помощью датчика Холла. Максимальное поле, которое может быть достигнуто при текущей настройке, составляет 7 мТл.

2.1. Образцы пыли

Основными образцами пыли, использованными для экспериментов, были железо и кварц со средним размером зерна около 2–3 мкм мкм, как показано на Рисунке 2.Чистое железо имеет высокую плотность и высокую теплопроводность, которые не позволяют левитации образцов чистой железной пыли. Поэтому мы предварительно смешали железо и силикат в различных массовых соотношениях, чтобы частицы могли свободно перемещаться. Исходные агрегаты из этого образца помещали в нагреватель, просеивая их через сито 180 мкм мкм. Пример микроскопического изображения этих смешанных агрегатов, богатых железом, показан на рисунке 3. Зерна железа равномерно распределены в образце.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 2. Гранулометрический состав зерен, составляющих агрегаты. Данные были измерены коммерческим прибором на основе светорассеяния (Malvern Mastersizer 3000). Включены логнормальные распределения с пиком при 2,2 мкм м и 3,0 мкм м, соответственно.

Загрузить рисунок:

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 3. Изображение под микроскопом обогащенных железом агрегатов, предварительно смешанных с кварцем в массовом соотношении 1: 1.

Загрузить рисунок:

Мы считаем эти смешанные, но богатые железом агрегаты стабильными, поскольку они не фрагментируются в пределах нашего пространственного разрешения. Более ранняя работа Kruss et al. (2016) показали, что возможен небольшой перенос массы при контакте во время столкновения. Однако по временным рамкам наших экспериментов мы считаем это несущественным.

При исследовании магнитной агрегации важно знать магнитные свойства материала. На рис. 4 представлены кривые намагничивания использованных образцов во внешнем магнитном поле. Каждое измерение проводилось примерно с 10 мг соответствующего образца в виде порошка. Порошком засыпали цилиндрический контейнер для образца диаметром 3 мм и высотой менее 1 мм. Намагниченность насыщения предварительно смешанной пыли с массовым отношением железа к кварцу 1: 1 составляет около 104 emu g ^-1 .Это согласуется с намагниченностью насыщения чистой железной пыли, которая составляет 211 emu g ⁻¹ . При нагревании образца до 800 К, как это делалось в экспериментах, изменяются магнитные свойства, например уменьшается намагниченность насыщения. В диапазоне магнитных полей, которые имеют отношение к данному исследованию, намагниченность далека от насыщения, что можно увидеть на вставке к рис. 4. При магнитном поле 7 мТл намагниченность предварительно смешанной пыли при 800 K достигает 2,5 emu. g ⁻¹ , что примерно в пять раз превышает величину остаточной намагниченности.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 4. Кривые намагничивания, измеренные с помощью магнитометра с вибрирующим образцом для чистой железной пыли и предварительно смешанной пыли. Последний также был охарактеризован при 800 К — температуре, достигнутой в экспериментах. Ось x показывает приложенную извне магнитную индукцию.

Загрузить рисунок:

Как только частицы начинают левитировать, они могут свободно взаимодействовать и прилипать друг к другу.Агрегаты растут, пока не достигнут подпрыгивающего барьера, как это наблюдалось в предыдущих работах. На рисунках 5 (а), (б) показаны эти агрегаты на отскакивающем барьере без внешнего магнитного поля. При включении магнитного поля агрегаты образуют цепочки частиц, в отличие от результатов экспериментов с постоянными магнитами, упомянутыми выше. Если магнитное поле снова выключить, в пыли останется значительная остаточная намагниченность (см. Рисунок 4). Однако остаточные магнитные диполи больше не выравниваются внешним полем, а ориентируются случайным образом.Следовательно, магнитные силы между частицами железа не могут компенсировать силы, действующие во время столкновения. Цепи снова легко рассеиваются, и агрегаты возвращаются к подпрыгиванию в меньшем размере. Это показывает, что размер агрегатов или кластеров агрегатов на отскакивающем барьере сильно зависит от магнитного поля. Следует отметить высокую динамику ансамблей агрегатов. Из-за потоков газа, упомянутых выше, агрегаты могут изменить свой размер и форму в течение гораздо менее секунды, и установившееся состояние не достигается, что показано на рисунках 5 (b), (d).

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 5. Агрегаты, сформированные без магнитного поля при t _от (a) и t _от + 0,1 с (b) по сравнению с агрегатами, сформированными с магнитным полем 7 мТл, приложенным при t _на (c) и t _на + 0,1 с (d). Последние два изображения были записаны через 3 с после приложения поля.

Загрузить рисунок:

Мы определили длину цепочки связанных частиц, чтобы измерить влияние магнитного поля, поскольку это также обычно используемая величина в связанных системах феррожидкостей и магнитореологических жидкостей (де Ганс и др. 2000; Менделев и Иванов 2004). Изображения были преобразованы в двоичную форму с использованием алгоритма Оцу (Otsu, 1979), так что длины всех цепочек агрегатов в направлении магнитного поля могли быть определены автоматически.Гистограмма длин цепочек показана на рисунке 6. Поскольку размер экспериментальной платформы ограничивает количество используемой пыли, большинство агрегатов, особенно во внешних частях ансамблей, нельзя рассматривать как полностью выросшие. Чтобы исключить эти более мелкие частицы, следующий анализ основан на средней длине пяти самых больших цепочек в каждом кадре. Такое сокращение кажется разумным, если посмотреть на типичные распределения, показанные на рисунке 6. Примерную эволюцию длины цепи можно увидеть на рисунке 7.Самые большие цепочки, образующиеся в магнитном поле, в 3 раза больше, чем цепочки без магнитного поля. Однако это не строгий верхний предел. Ограниченное количество использованной пыли также накладывает ограничения на максимальную длину цепи при самых высоких приложенных полях.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 6. Гистограмма длин цепочек выросших агрегатов в направлении магнитного поля.Распределения соответствуют ансамблям, показанным на рисунках 5 (a), (c).

Загрузить рисунок:

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 7. Временная эволюция средней длины цепи L с включенным и выключенным магнитным полем.

Загрузить рисунок:

Для дальнейшей количественной оценки эффекта увеличения длины цепи мы провели измерения при различной напряженности магнитного поля.На рисунке 8 показано изменение размера цепи, выращенной при попеременном включении и выключении магнитного поля уменьшающейся силы. Из этих данных мы вывели зависимость средней длины цепи от магнитного поля, которая изображена на рисунке 9.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 8. Длина цепи L изменяется при попеременном включении и выключении магнитного поля.Магнитное поле уменьшается ступенчато от 7 мТл до 0.

Скачать рисунок:

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 9. Длина L выращенных в поле цепочек в блоках цепочек, выращенных без использования поля L ₀ над приложенным магнитным полем. Точки данных представляют собой средние значения размеров цепочек за соответствующие интервалы.

Загрузить рисунок:

Пунктирными линиями обозначены два разных режима. В низких магнитных полях длина цепочки оставалась неизменной, в то время как в более высоких полях мы использовали экспоненциальную аппроксимацию для моделирования увеличения длины. Отметим здесь, что никакая физическая модель не лежит в основе экспоненциальной аппроксимации. Однако это кажется полезным в качестве количественной оценки влияния магнитного поля, особенно для сравнения различных измерений. Мы определяем пересечение подгонок как критическое поле B _крит .Это отмечает силу магнитного поля, в которой начинают формироваться цепочки и где магнитное притяжение сильнее столкновительного отталкивания и всех мешающих эффектов. В случае соотношения железа к силикату 1: 1 на отражающий барьер должны воздействовать магнитные поля, превышающие 2,2 мТл.

Чтобы увидеть эффект от более богатого железом материала, мы систематически меняли содержание железа в предварительно смешанных агрегатах пыли. Результат показан на рисунке 10. Минимальная массовая доля железа, приводящая к образованию цепи, составляла 0.33. Выше значения 0,63 содержание железа было слишком высоким для левитации агрегатов. Пунктирная линия включена, чтобы указать на более высокое содержание железа и дать оценку того, как на частицы чистого железа будут влиять. Учитывая уменьшение на B _крит , экстраполированное на рис. 10, агрегаты чистого железа начнут образовывать цепочки — в экспериментальных условиях — значительно ниже 1 мТл.

Приблизить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 10. Критическое магнитное поле, в котором цепи начинают расти в зависимости от массовой доли железа в используемых агрегатах. Пунктирная линия включена для экстраполяции падения B _крит в сторону более высокого содержания железа.

Загрузить рисунок:

Столкновения агрегатов не идеальны, поскольку все еще существуют остаточные силы, действующие из-за механизма левитации, и столкновения по существу имеют только 2d (см. Kelling et al.2014).

Мы начали с искусственно сформированных агрегатов размером 180 мкм мкм, состоящих из кварца и железа, которые взаимодействовали друг с другом. Наша работа не объясняет, как в первую очередь образуются предпочтительные агрегаты железа. Вполне вероятно, что такое смещение возникает на ранней стадии, но это требует исследования с облаками смешанных частиц, что нелегко.

Вопрос о том, сколько металлического железа или ферромагнитных минералов действительно доступно, является предметом споров. Мы только подробно описываем здесь то, как возможное существование зерен чистого железа может повлиять на размер агрегатов.

Агрегаты вырастают до более крупных агрегатов за счет столкновений «наезд и прилипание», пока не достигнут подпрыгивающий барьер. Kruss et al. (2017) и Demirci et al. (2017) наблюдали аналогичную эволюцию в сторону отскакивающего барьера для образцов кварца и базальта. При приложении магнитного поля мы четко наблюдаем эффекты выравнивания зерен железа на агрегацию. Здесь мы фрагментируем не на уровне отдельных пылинок, а на уровне агрегатов на прыгающем барьере. Мы считаем, что это близко к ситуации с протопланетным диском для начального роста зерна, где отскакивающий барьер является первым пределом, а фрагментирующие столкновения в смысле разрушения компактного агрегата пока невозможны, поскольку, e.g., являясь ядром магнитной эрозии, предложенной Хаббардом (2014). Это может быть жизнеспособный выборочный процесс, но действовать он будет только позже.

Магнитные поля в протопланетных дисках, по прогнозам, будут до уровня mT (Дудоров и Хайбрахманов, 2014; Брауэр и др., 2017). Основываясь на представленной выше экстраполяции, это хорошо в пределах области, где может иметь место смещение роста между железом или ферромагнитными минералами и силикатами. Для различных настроек столкновения, например, скоростей столкновения, 3D-столкновений или различных размеров первичных зерен, минимальное необходимое магнитное поле будет другим.Поскольку мы еще не изучали какие-либо вариации и не пытались оптимизировать какой-либо параметр для стимулирования магнитной агрегации, но уже считаем его важным, вполне вероятно, что даже более низкие магнитные поля могут уже иметь значительное влияние на другие параметры. Это предмет будущих исследований. В любом случае отскок барьер может быть смещен в сторону более крупных агрегатов для богатых железом материалов.

Для дальнейшей эволюции агрегатов важно число Стокса, которое представляет собой отношение времени взаимодействия газа и зерна к орбитальному времени.Время сцепления зависит от отношения массы к поверхности. Для компактных агрегатов это линейный размер, но он отличается для удлиненных цепочечных агрегатов в зависимости от их ориентации относительно движения частиц газа. Если агрегат движется в направлении цепи, отношение массы к поверхности увеличивается намного сильнее, чем в случае, когда цепи будут дрейфовать перпендикулярно их осям. В настоящее время мы рассматриваем это как незначительную деталь на данном этапе, но следует иметь в виду, что относительные направления или ориентация газового потока, движение частиц и магнитное поле могут влиять на агрегацию и более поздние фазы.

Прыгающий барьер — важный эволюционный шаг в формировании планеты, предотвращающий рост скоплений пыли более миллиметра. Однако в присутствии магнитного поля агрегаты, богатые железом, могут несколько увеличиваться в размерах из-за магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Силикатные агрегаты практически исключены из этой стадии эволюции. Наши эксперименты показывают, что напряженность поля ниже 1 мТл может быть достаточной для ускорения роста цепочечных кластеров, если они в основном состоят из железа.Точная эволюция сильно зависит от доли железа в агрегатах и ​​приложенного магнитного поля. Однако, поскольку наши экспериментальные условия находятся в диапазоне, ожидаемом в протопланетном диске, эффекты могут быть значительными для формирования планет. Смещенная магнитная агрегация богатого железом материала может позволить этим агрегатам разрастаться до диапазона, доступного для потоковой нестабильности. В конечном счете, магнитная агрегация может послужить основой для образования планет, подобных Меркурию.

Этот проект поддерживается DFG в рамках гранта WU 321 / 14-1. Мы благодарны Дж. Ландерсу, Б. Эггерту и Х. Венде за предоставленные измерения намагниченности и выражаем признательность за поддержку грантов DFG WU 321 / 18-1 и WE 2623 / 19-1. Мы также ценим очень полезные отзывы двух судей.

Zotos 180 Pro Heat Rescue Flat Iron Barrier 8 унций — Image Beauty

Заказы, полученные до полудня по восточноевропейскому времени, с понедельника по пятницу, обычно отправляются в тот же день в зависимости от наличия товара.

Стандартная доставка (1–7 дней): фиксированная ставка в размере 6,95 долларов США за любую покупку до 55 долларов США. БЕСПЛАТНО для заказов свыше $ 55.00. Доставка осуществляется USPS.

UPS Ground (1–5 рабочих дней): фиксированная ставка в размере 10 долларов США за любую покупку до 55 долларов США. При заказе от 55 до 100 долларов это обновление составляет 3 доллара США. Заказы на сумму более 100 долларов США получают БЕСПЛАТНУЮ наземную доставку UPS.

* Стандартное время доставки и наземной доставки UPS в пути является приблизительным и не гарантируется. Время доставки в пути — с даты отгрузки.

2nd Day Air (2 рабочих дня): стоимость доставки рассчитывается в зависимости от веса и местоположения.

Next Day Air (1 рабочий день): стоимость доставки рассчитывается в зависимости от веса и местоположения. Субботняя доставка доступна за дополнительную плату и должна быть запрошена по электронной почте после размещения заказа.

При доставке в вооруженные силы, на Гавайи, в Пуэрто-Рико, на Аляску и на другие территории взимается дополнительная плата за доставку. Цены указаны при оформлении заказа.

Международная доставка, пожалуйста, ознакомьтесь с тарифами при оформлении заказа.

Возврат:

Возврат осуществляется в течение 30 дней с момента покупки. Вы должны сначала связаться с нами, чтобы получить номер разрешения на возврат, прежде чем делать возврат. В несанкционированном возврате будет отказано.

Возмещение может быть получено в течение 30 дней с момента покупки за любой неиспользованный товар, ИСКЛЮЧАЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ , в исходном состоянии покупки и упаковке.

Image Beauty не предоставляет возмещение за электроприборы (фен, утюги и т. Д.)..). На бытовую технику можно получить кредит магазина в виде подарочного сертификата или обменять только в течение 30 дней с момента покупки.

Использованный продукт, если он еще находится в удовлетворительном состоянии, может быть возвращен для обмена или кредита в течение 30 дней с момента покупки.

Мы не принимаем возврат использованных красок для волос или личных вещей, таких как щетки для волос, украшения для волос, наращивание волос, аксессуары, кусачки для ногтей и многое другое.